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香川大学/2023年度/前期

香川大学 2023年 数学 第4問解答・解説

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1問題

香川大学2023年度第4問

楕円x2a2+y2b2=1\displaystyle \frac{x^2}{a^2}+\frac{y^2}{b^2}=1上の異なる2点P(acos⁡θ,bsin⁡θ),Q(acos⁡θ′,bsin⁡θ′)(0<θ<π2, 0<θ′<π2)\displaystyle P(a\cos\theta,b\sin\theta),\qquad Q(a\cos\theta^{\prime},b\sin\theta^{\prime})\quad\left(0<\theta<\frac{\pi}{2},\ 0<\theta^{\prime}<\frac{\pi}{2}\right)を考える。ただしa>b>0a>b>0とする。点P,QP,Qにおける楕円の法線をそれぞれℓ,ℓ′\ell,\ell^{\prime}とする。このとき,次の問に答えよ。

(1) ℓ\ellの方程式を求めよ。

(2) ℓ\ellとℓ′\ell^{\prime}の交点のxx座標をa,b,θ,θ′a,b,\theta,\theta^{\prime}を用いて表せ。

(3) θ′=θ+h(h≠0)\theta^{\prime}=\theta+h\quad(h\neq0)とする。h→0h\to0のとき,(2)の交点はある点RRに限りなく近づくという。RRの座標をa,b,θa,b,\thetaを用いて表せ。

(4) a=2, b=1a=2,\ b=1とする。θ\thetaがπ6≦θ≦π3\displaystyle \frac{\pi}{6}\leq\theta\leq\frac{\pi}{3}の範囲を動くときに点RRが描く曲線の長さを求めよ。

まずは自分で解いてみましょう。詰まったら「考え方」、解けたら「答え」で確かめられます。

2考え方

考え方を見る解き方の方針だけを確かめる

楕円の接線から法線を求め、2直線の式を消去して交点を表す。角度差の極限でRを求め、その媒介変数表示に弧長公式を適用する。

3答え

答えを見る自分の答えと照らし合わせる
  • (1)  asin⁡θ x−bcos⁡θ y=(a2−b2)sin⁡θcos⁡θ,(2)  x=a2−b2acos⁡θcos⁡θ′sin⁡θ′−sin⁡θsin⁡(θ′−θ),(3)  R=(a2−b2acos⁡3θ,−a2−b2bsin⁡3θ),(4)  1313−7716.\displaystyle \begin{aligned}(1)\;&a\sin\theta\,x-b\cos\theta\,y=(a^2-b^2)\sin\theta\cos\theta,\\(2)\;&x=\frac{a^2-b^2}{a}\cos\theta\cos\theta'\frac{\sin\theta'-\sin\theta}{\sin(\theta'-\theta)},\\(3)\;&R=\left(\frac{a^2-b^2}{a}\cos^3\theta,-\frac{a^2-b^2}{b}\sin^3\theta\right),\\(4)\;&\frac{13\sqrt{13}-7\sqrt{7}}{16}.\end{aligned}

4解答

解答を見る途中式つきの解答

(1) 楕円上の点 P(acos⁡θ,bsin⁡θ)P(a\cos\theta,b\sin\theta) における接線は xcos⁡θa+ysin⁡θb=1\displaystyle \frac{x\cos\theta}{a}+\frac{y\sin\theta}{b}=1 である。したがってその傾きは −bcos⁡θasin⁡θ\displaystyle -\frac{b\cos\theta}{a\sin\theta} であり、法線の傾きは asin⁡θbcos⁡θ\displaystyle \frac{a\sin\theta}{b\cos\theta} となる。よって、法線 ℓ\ell はy−bsin⁡θ=asin⁡θbcos⁡θ(x−acos⁡θ)\displaystyle y-b\sin\theta=\frac{a\sin\theta}{b\cos\theta}(x-a\cos\theta)である。これを整理するとasin⁡θ x−bcos⁡θ y=(a2−b2)sin⁡θcos⁡θ.\boxed{a\sin\theta\,x-b\cos\theta\,y=(a^2-b^2)\sin\theta\cos\theta}.

(2) c=cos⁡θ,s=sin⁡θ,c′=cos⁡θ′,s′=sin⁡θ′,D=a2−b2c=\cos\theta, s=\sin\theta, c'=\cos\theta', s'=\sin\theta', D=a^2-b^2 とおく。(1)より2本の法線の式はasx−bcy=Dsc,as′x−bc′y=Ds′c′asx-bcy=Dsc,\qquad as'x-bc'y=Ds'c'である。異なる2点なので θ≠θ′\theta\ne\theta'。また 0<θ,θ′<π2\displaystyle 0<\theta,\theta'<\frac{\pi}{2} より sin⁡(θ′−θ)≠0\sin(\theta'-\theta)\ne0 である。第1式に c′c'、第2式に cc を掛けて差をとるとa(sc′−s′c)x=Dcc′(s−s′)a(sc'-s'c)x=Dcc'(s-s')を得る。ここで sc′−s′c=−sin⁡(θ′−θ)sc'-s'c=-\sin(\theta'-\theta) だからx=Dacc′s′−ssin⁡(θ′−θ)=a2−b2acos⁡θcos⁡θ′sin⁡θ′−sin⁡θsin⁡(θ′−θ).\displaystyle \boxed{x=\frac{D}{a}cc'\frac{s'-s}{\sin(\theta'-\theta)}=\frac{a^2-b^2}{a}\cos\theta\cos\theta'\frac{\sin\theta'-\sin\theta}{\sin(\theta'-\theta)}}.

(3) θ′=θ+h\theta'=\theta+h とすると、(2)の式と三角関数の極限からlim⁡h→0x=Dacos⁡2θlim⁡h→0sin⁡(θ+h)−sin⁡θsin⁡h=Dacos⁡3θ.\displaystyle \lim\limits _{h\to0}x=\frac{D}{a}\cos^2\theta\lim\limits _{h\to0}\frac{\sin(\theta+h)-\sin\theta}{\sin h}=\frac{D}{a}\cos^3\theta.また、第1式に s′s'、第2式に ss を掛けて差をとると−bsin⁡(θ′−θ)y=Dss′(c−c′)-b\sin(\theta'-\theta)y=Dss'(c-c')となるのでy=Dbss′c′−csin⁡(θ′−θ),lim⁡h→0y=−Dbsin⁡3θ.\displaystyle y=\frac{D}{b}ss'\frac{c'-c}{\sin(\theta'-\theta)},\qquad \lim\limits _{h\to0}y=-\frac{D}{b}\sin^3\theta.したがってR(a2−b2acos⁡3θ,−a2−b2bsin⁡3θ).\displaystyle \boxed{R\left(\frac{a^2-b^2}{a}\cos^3\theta,-\frac{a^2-b^2}{b}\sin^3\theta\right)}.

(4) a=2,b=1a=2,b=1 のとき D=3D=3 だからx=32cos⁡3θ,y=−3sin⁡3θ.\displaystyle x=\frac32\cos^3\theta,\qquad y=-3\sin^3\theta.よってdxdθ=−92cos⁡2θsin⁡θ,dydθ=−9sin⁡2θcos⁡θ.\displaystyle \frac{dx}{d\theta}=-\frac92\cos^2\theta\sin\theta,\qquad \frac{dy}{d\theta}=-9\sin^2\theta\cos\theta.区間では sin⁡θ,cos⁡θ>0\sin\theta,\cos\theta>0 なので、曲線の長さはL=∫π/6π/3(dxdθ)2+(dydθ)2 dθ=92∫π/6π/3sin⁡θcos⁡θcos⁡2θ+4sin⁡2θ dθ=92∫π/6π/3sin⁡θcos⁡θ1+3sin⁡2θ dθ.\displaystyle \begin{aligned}L&=\int_{\pi/6}^{\pi/3}\sqrt{\left(\frac{dx}{d\theta}\right)^2+\left(\frac{dy}{d\theta}\right)^2}\,d\theta\\&=\frac92\int_{\pi/6}^{\pi/3}\sin\theta\cos\theta\sqrt{\cos^2\theta+4\sin^2\theta}\,d\theta\\&=\frac92\int_{\pi/6}^{\pi/3}\sin\theta\cos\theta\sqrt{1+3\sin^2\theta}\,d\theta.\end{aligned}ここで u=1+3sin⁡2θu=1+3\sin^2\theta とおくと du=6sin⁡θcos⁡θ dθdu=6\sin\theta\cos\theta\,d\theta、端点では u=74,134\displaystyle u=\frac74,\frac{13}{4} である。したがってL=34∫7/413/4u du=12[u3/2]7/413/4=1313−7716.\displaystyle L=\frac34\int_{7/4}^{13/4}\sqrt{u}\,du=\frac12\left[ u^{3/2}\right]_{7/4}^{13/4}=\boxed{\frac{13\sqrt{13}-7\sqrt7}{16}}.

この問題で使う考え方

  • 直線の方程式
  • 三角関数の相互関係
  • 関数の極限
  • 三角関数の微分
  • 不定積分・定積分の性質
  • 置換積分法
  • 三角・指数・対数関数等の積分
  • 曲線の長さ

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